日本Otsuka量子效率测量系统QE-2000/2100

特　点

测量精度高

• 可瞬间测量绝对量子效率（绝对量子收率）
• 可去除再激励荧光发光
• 采用了积分半球unit，实现了明亮的光学系
• 采用了低迷光多通道分光检出器，大大减少了紫外区域的迷光

操作简单

• 专业软件，操作简单
• 轻松装卸样品测量用cell 
• 小型设计，省空间
• 利用分光器型的激励光源，可选择任意波长
• 可在软件指ding激励波长的波长及step的值，进行自动测量

功能多

• 可用于粉体、溶液、固体（膜）、薄膜样品的测量
• 丰富的解析功能

测量项目

• 量子効率（量子收率）测量
• 激励波长依赖性测量
• 发光光谱测量
• PL激励光谱测量
• EEM（Excitation Emission Matrix）测量

用　途

• LED、有机EL用荧光体的量子効率（量子收率）测量
• 膜状样品的透过荧光・反射荧光的量子効率（量子收率）测量
-　非接触式荧光粉用荧光体样品等
• 量子Dot、荧光探头、生体领域、包接化合物等的荧光测量
• 色素敏化型太阳电池的量子効率（量子收率）测量
• 络化物化合物的测量

精度高的理由

1.积分半球的理想的光学系

QE-2000搭载了积分半球。积分半球与积分球（*）相比，有以下特点
• 可将非发光部分（手柄等）隔离在外部，有效控制了自我吸收，实现了理想的光学系。
• 通过镜子可将同一测量点的发光强度增加约2倍，测量的感光度好
• 轻松装卸样品测量用cell、划伤积分球内部的风险小

2.根据再激励荧光補正功能，观察"真正德物性值"

包括再激励荧光发光状态下，不仅不能观察材料本身的物性，也不能观测到包含装置的特性，无法求出真正的物性值。QE-2000通过利用积分半球的再激励荧光補正的特点，可简单的测量出真正的物性值，且精度高。

3.通过低迷光多通道分光检出器，降低紫外区域的迷光

以往的检出器（多色仪），因检测出的紫外区域的迷光很高，可以说不适合量子効率（量子收率）的测量。大塚电子开发出了去除迷光的技术，这个问题也得以解决。搭载在QE-2000上的多通道分光检出器，与本公司以往的产品相比，迷光量约1/5，即使在紫外区域，测量的精度也非常高。

规格式样

Option
• 自动取样器
• 样品支架
①粉体测量用　SUS304制、有石英盖子
②膜测量用　透过测量用样品支架

软件

直观明了、使用方便的专业软件。组装好样品测量用cell便可轻松测量量子効率（量子收率）、激励光谱等。

测量例

粉体样品的测量

BAM的复数激励的测量例

激励波长变化，量子効率（量子收率）也会随之变化。下图中显示的时BAM（粉体）的量子効率（量子收率）及反射率的激励波长依赖性。（BAM＝BaMgAl10O17:Eu） ● 蓝色（左边的scale）：再激励補正后的内部量子効率（内部量子收率） ■ 红色（右边的scale）：各激励波长中的反射率根据此图，如是BAM的情况时，激励光越接近可视区域，收率越低。也就是反射率变大。

溶液样品的测量

荧光素的激励光谱测量

激励光谱表示的是在哪段激励波长中，荧光強度是最大的光谱。右图，表示的是荧光素的激励光谱（蓝色）和荧光強度最大的激励波长（493nm）时的荧光光谱（绿色）。

荧光素的内部量子効率（内部量子收率）测量

激励波长493nm中的荧光素溶液的荧光光谱（含激励光）如右图所示。内部量子効率（内部量子收率）可得出和0.903（浓度6.43 x 10-6mol/L）、文献值0.921）同等的值。 1） G. Weber and F. W. J. Teale, Trans Faraday Soc 53, 646(1957)

量子Dot的内部量子効率（内部量子收率）测量

量子Dot通过改变组成和内部构造，调整光学的特性的材料而被关注。量子Dot的激励光谱和、激励波长370nm时的荧光光谱见下图。

QE-2100

测量部、检出部、光源部是独立的，除了标准功能，还可根据用途扩展功能

量子効率测光系统（分离型）　QE-2100

特　点

• 通过温度控制功能（50～300℃），可测量子効率（量子收率）的温度依赖性
• 根据用途构筑光学系，对应各类样品
• 全光束测量检测光、也可用于配光测量
• 其他的波长范围内可更改检出器
• 可对应紫外到近红外的宽频（300～1600nm）仕样